脉冲电路 - 米勒扫频发生器

晶体管米勒时基发生器电路是流行的米勒积分器电路，可产生扫描波形。这主要用于水平偏转电路。

让我们尝试了解米勒时基发生器电路的构造和工作原理。

米勒扫频发生器的构造

米勒时基发生器电路由初级开关和定时电路组成，其输入取自施密特门发生器电路。放大器部分如下，有三级，第一级是射极跟随器，第二级是放大器，第三级也是射极跟随器。

射极跟随器电路通常充当缓冲放大器。它具有低输出阻抗和高输入阻抗。低输出阻抗使电路能够驱动重负载。高输入阻抗可防止电路不加载其先前的电路。最后一个射极跟随器部分不会加载前一个放大器部分。因此，放大器增益会很高。

_{放置在Q 1的基极和Q 3}的发射极之间的电容器C是定时电容器。_{R 和 C 的值以及 V BB}电压电平的变化会改变扫描速度。下图显示了米勒时基发生器的电路。

米勒扫频发生器的操作

当施密特触发器发生器的输出为负脉冲时，晶体管Q ₄导通，发射极电流流过R ₁。发射极处于负电位，并且相同的电位施加在二极管D的阴极上，这使得它正向偏置。由于此处电容器 C 被旁路，因此不会充电。

施加触发脉冲使施密特门输出为高电平，这反过来又使晶体管Q ₄截止。_{现在，在Q 4}的发射极施加10v的电压，使电流流过R ₁，这也使二极管D反向偏置。当晶体管 Q _{4处于截止状态时，电容器 C 通过 R 从 V BB}充电，并在 Q ₃的发射极提供耗尽扫描输出。在扫描结束时，电容器 C 通过 D 和晶体管 Q _4放电。

_{考虑到电容 C 1}的影响，斜率速度或扫描速度误差由下式给出

$$e_s = \frac{V_s}{V} \left( 1- A + \frac{R}{R_i} + \frac{C}{C_i} \right )$$

应用领域

米勒扫描电路是许多设备中最常用的积分器电路。它是一种广泛使用的锯齿发电机。